通过上面的分析，便可以总结一个概念：

        当一绳静止在地面的时候，它于松弛状态，没有张力。

        但是当一个波传到这里的时候，绳会变成一个波的形状，这时候就存在张力了。

        正是这种张力让绳上的上振动，所以，分析这种张力对绳的影响就成了分析波动现象的关键。

        接着徐云又在纸上写了一个公式：

        f=ma。

        没错。

        正是小总结的二定律。

        众所周知。

        小第一定律告诉我们“一个在不受力或者受到的合外力为0的时候会保持静止或者匀速直线运动状态”，那么如果合外力不为0呢？

        小第二定律就接着说了：

        如果合外力f不为零，那么就会有一个加速度a，它们之间的关系就由f=ma来定量描述。

        也就是说。

        如果我们知一个的质量m，只要你能分析它受到的合外力f。

        那么我们就可以据小第二定律f=ma，计算它的加速度a。

        知加速度，就知它接来要怎么动了。

        随后徐云又在函数图像的某段上随意取了两个。

        一个写上a，一个写上b，二者的弧度标注为了△l。

        写完后将它朝小麦面前一推：

        “麦克斯韦同学，你来分析一这段区间收到的合外力试试？不考虑重力。”

        小麦闻言一愣，指了指自己，诧异：

        “我？”

        徐云了，心中微微一叹。

        今天他要的事对于法拉第、对于电磁学界、或者说大对于整个人类的历史程，都会有着极大的促意义。

        但唯独对于小麦和赫兹二人而言，却未必是个好事。

        因为这代表着有些原本属于他们的贡献被抹去了。

        就像某天一个月薪4000的打工人忽然知自己原本可能成为亿万富翁，结果有个重生者以‘人类共同发展’为由把属于你的机会给夺走了，你会作何想？

        平心而论，有些不公平。

        所以在徐云的心深，他对小麦是有些愧疚的。

        往后怎么补偿小麦另说，总之在这个过程里，他能的便是让小麦尽可能的这些大佬的视线里。

        当然了。

        小麦并不知徐云心的想法，此时他正拿着钢笔，刷刷刷的在纸上写着受力分析：

        “罗峰先生说不考虑重力，那么，就只要分析波段ab两端的张力t就行了。”

        “波段ab受到a朝左方的张力t和b朝右上方的张力t，彼此对等。”

        “但波段的区域是弯曲的，因此两个t的方向并不相同。”

        “假设a张力的方向跟横轴夹角为θ，b跟横轴的夹角就明显不一样了，记为θ  Δθ。”

        “因为波段上的在波动时是上运动，所以只需要考虑张力t在上方向上的分量。”

        “b向上的张力为t·sin（θ  Δθ），a向的张力为t·sinθ，那么，整个ab段在竖直方向上受到的合力就等于这两个力相减.......”

        很快。

        小麦在纸上写了一个公式：

        f=t·sin（θ  Δθ）-t·sinθ。

        徐云满意的了，又说：

        “那么波的质量是多少呢？”

        “波的质量？”

        这一次。

        小麦的眉微微皱了起来。

        如果假设波段单位长度的质量为μ，那么长度为Δl的波段的质量显然就是μ·Δl。

        但是，因为徐云所取的是非常小的一段区间。

        假设a的横坐标为x，b的横坐标为x  Δx。

        也就是说绳ab在横坐标的投影长度为Δx。

        那么当所取的绳长非常短，波动非常小的时候，则可以近似用Δx代替Δl。

        这样绳的质量就可以表示为......

        μ·Δx

        与此同时。

        一旁的基尔霍夫忽然想到了什么，瞳孔微微一缩，用有些涩的英文说：

        “等等......合外力和质量都已经