撞的……分别加起来,可以得到所有的中。”
听闻此言。
现场众人纷纷了
。
微扰法。
这确实是非线方程的一个基础方法。
当初徐云在和钱秉穹提及世界是非线的时候,同样也提到了这种方法。
早先介绍过。
中与
的反应分为两种:
散与
收。
其中散是一种广义的散
,即中
不变,简称中
。
这又可以分两种况:
一中没有
。
也就是中直接与
发生了散
行为,通俗地讲就是弹开了。
这显然是一个弹散
,能量与动量都守恒,这种散
也叫势散
。
2中被
收,但是又被放
来了。
这种况稍显复杂。
当中的能量恰好是
到达某个激发态所需的能量时,这个中
就极其容易被
收:
从量力学能级跃迁的知识可以解释这是为什么,这个过程称为共振
收。
而后形成的复合又将中
放
,并
据是否放
能量来分类为弹
/非弹
散
。
两种况表达式如
:
非弹zax 01n?[za 1x]??zax 01n
弹zax 01n?[za 1x]??zax 01n y。
没错!
聪明的同学想必一就看
来了。
共振收是对中
能量有要求的,所以它
有阈能的特
。
这样中中
的反应,便是(n,n)反应。
至于收就更好理解了。
说白了就是中而不
。
这种行为一共有三类反应:
一,辐俘获(n,y)。
中被
收,而
通过释放加
线的形式将多余的能量放
而重新达到相对稳定的状态。
二,反应、也就是(n,p)、(n,a)。
中被
收,而
通过释放质
、阿尔法粒
等非中
粒
的形式释放多余能量达到相对稳定的状态――在粒
理与
理中,由于量
隧穿效应,可以认为氦
24he是一个整
,即所谓的阿尔法粒
。
三便是.....
裂变。
没错,裂变。
也就是中被
收,而
通过裂变成多个
的形式释放能量,使
达到相对稳定状态。
这类反应虽然往往也会释放中,但由于
的改变,所以仍然归为中
的
收反应,而不归为散
。
但另一方面。
也并不是所有235u收中
都会发生裂变,比如92/235u 0/1n?[92/236u]??92/236u y就是一个辐
俘获反应。
搞清楚这些之后,
剩的事
就是有手就行了。
把(n,n)、(n,p)以及裂变提取
来,再定义一个概念:
中度i。
它代表单位时间垂直通过单位面积的中数。
如此一来。
中在这个过程中数量会发生变化:
可能被散弹回去,无法穿过靶。
也可能被靶直接
收掉。
那么这种变化就表示为Δi=?σinΔx,其中n是靶密度,Δx是靶
厚度。
可以看σ是一种概率,指的是中
被靶
散
或
收的平均概率。
到了这一步。
就只要再把计算来的近似概率叠加在一起求导就行了。
喏,你看。
原弹大概万分之一的理论设计,就这么轻松的搞定了,是不是很简单?
咳咳......
至少对于陆光达等人来说还是很简单的。
因此很快。
整个项目组便开展起了火朝天的计算。
“谁算一两端同次碰撞项的合理
?”
“华主任,散后的中
速度应该不会产生超
能中
......”
“u(x,t)=z(0)=z(?t)=u(x?bt,0)=g(x?bt).......”
“报告,初解算来了!”
“mmp,到底有没有人一起去厕所啊?一个人不让门的啊啊啊啊!
”
就这样。
在时间来接近夜里12的时候。
陆光达写了一个最终的公式:
∫z??j=uhsΣsφ?d??(r,t) λs/3=limr→04πda(rl 1)e?r/l=sa=s4πd。(深夜图片审没上班,将就着看吧。)
写完后。
陆光达了把额
上的汗
,轻轻松了
气:
“呼.....非线中
运输方程,总算是计算
来了。”
......
注:
相信我,这个过程我已经写的尽量简洁了,后面就没推导过程了....